1．介紹

雙光學(xué)頻率梳(簡(jiǎn)稱(chēng)雙光梳)[1]的概念在光頻梳被提出后不久被引入[2-4]。在時(shí)域上，雙光梳可以理解為兩個(gè)相干光脈沖序列，它們的重復頻率有輕微的偏移。自問(wèn)世以來(lái)，雙光梳光源及其應用一直一個(gè)重要研究課題[5]。雙光梳光源與早期用于泵浦探測測量的激光系統有許多相似之處。特別是，利用兩種不同重復頻率對超快現象進(jìn)行采樣的想法，早在20世紀80年代就已經(jīng)通過(guò)等效時(shí)間采樣概念的演示進(jìn)行了探索[6,7]。在這種情況下，通過(guò)frep/ 的因子，超快動(dòng)態(tài)過(guò)程在時(shí)域中被縮小到更慢的等效時(shí)間。這里frep是采樣頻率，是采樣頻率與激發(fā)重頻的差值。這個(gè)概念很快通過(guò)一對相互穩定的鎖模激光器實(shí)現，通常被稱(chēng)為異步光采樣(ASOPS)[8]。雙光梳方法和ASOPS激光系統的一個(gè)顯著(zhù)區別是兩個(gè)脈沖序列鎖在一起的相位和定時(shí)的精度。因為雙光梳鎖模的發(fā)明，特別是在一個(gè)自由運行的激光腔產(chǎn)生兩個(gè)光頻梳，這個(gè)邊界已經(jīng)變得模糊。這種激光器最初是在光纖[9]和固態(tài)[10,11]增益材料中實(shí)現的，隨后出現了大量的激光腔多路復用方法[12]。由于脈沖在同一腔內循環(huán)，它們經(jīng)歷類(lèi)似的干擾，導致相關(guān)的噪聲特性，這對于實(shí)際應用[13]來(lái)說(shuō)已經(jīng)足夠了。類(lèi)似地，與電子鎖定異步光采樣ASOPS系統相比，由于共腔結構和鎖模激光器振蕩器的優(yōu)秀無(wú)源穩定性，有降低時(shí)間抖動(dòng)的潛力[14,15]。此外，由于這些系統顯著(zhù)降低了復雜性(一個(gè)振蕩器，沒(méi)有復雜的鎖定電子設備)，它們可以在雙光梳激光器通常無(wú)法達到的新應用領(lǐng)域實(shí)現實(shí)際測量。另一方面，自由運行的激光器容易受到相對光學(xué)相位漂移和兩個(gè)脈沖序列之間重復頻率差異的影響，這必須加以考慮。

迄今為止，單腔雙頻梳激光器的運行通常是在激光設計或性能上的折衷。例如，將無(wú)源雙折射晶體插入腔中[10]，用雙折射增益元件對偏腔線(xiàn)[16]，分割激光增益帶寬[17]，或利用環(huán)形腔的雙向運行[9,11]。最近，在高功率鎖模薄片激光器結構中也研究了涉及獨立腔端鏡的空間分離模概念[18,19]。然而，在這些新的實(shí)現中，并不是所有的內腔組件都是共享的以便降低常規噪聲抑制。

在這篇文章中，我們提出了一種激光腔多路復用的新方法，通過(guò)在表面插入一個(gè)具有兩個(gè)獨立角度的單片器件，例如雙棱鏡，使空間分離模式存在。因此，通過(guò)在適當的位置安裝雙棱鏡，可以將對單光頻梳操作*優(yōu)的空腔適應為雙光頻梳空腔。利用這種方法，在80 MHz重復頻率，在脈沖小于140fs的情況下，我們從單個(gè)固體激光器腔中獲得了2.4 W的平均功率。兩個(gè)光頻梳的重復頻率差可在[- 450Hz, 600Hz]范圍內調節。表征得到脈沖之間的相對時(shí)序噪聲為僅為光周期的一小部分：在[20 Hz至100 kHz]的綜合帶寬下為2.2 fs。這是迄今為止報告的在這個(gè)頻率范圍內自由運行的雙梳激光器中zui 低的相對時(shí)間噪聲。此外，我們在多路復用元件上應用壓電反饋來(lái)抵消低頻環(huán)境干擾和漂移，因此我們可以在超過(guò)5小時(shí)內實(shí)現標準偏差為70的重復頻率差穩定性。

2．諧振腔設計與振蕩器性能

圖1所示。(a)激光腔布局。泵浦使用一個(gè)980nm多模二極管。DM:泵浦/激光二色性，OC:激光輸出耦合器， 5.5%的激光透過(guò)率，泵浦光高透過(guò)率。增益介質(zhì)是摻雜4.5%的Yb:CaF2晶體 [20]。該腔采用具有介電介質(zhì)頂部涂層的多量子阱SESAM，獲得高飽和通量Fsat=142?J/cm2，調制深度?R=1.1%。(b)激光輸出功率和脈沖持續時(shí)間隨總泵浦功率的變化。

圖1(a)顯示了我們的自由運行雙光頻梳激光腔的布局。我們使用多模泵浦二極管和端泵浦腔結構，類(lèi)似于我們之前報道的偏振復用雙梳狀激光器的配置[20,21]。然而，與過(guò)去的報道相反，在有源元件，即增益晶體和半導體飽和吸收鏡(SESAM)上的空間分離是通過(guò)插入一個(gè)具有高度反射涂層的雙棱鏡來(lái)獲得的。通過(guò)使用一個(gè)頂角179°的雙棱鏡，我們獲得了在增益介質(zhì)上模式分離1.6 mm和在SESAM上模式分離1 mm。圖1(b)顯示了掃描泵浦功率時(shí)單個(gè)光梳的性能。該孤子鎖模激光器的最大工作點(diǎn)對應2.4 W平均輸出功率，脈沖持續時(shí)間分別為138 fs(comb1)和132 fs(comb2)，激光器的光對光效率為40%。

我們得到了兩個(gè)光頻梳的自啟動(dòng)鎖模。在最高輸出功率下的激光輸出診斷如圖2(a-b)所示，這表示基模鎖定是很干凈的。壓電致動(dòng)器可以在短時(shí)間內連續調節雙棱鏡的橫向位置，把其安裝在一個(gè)平移臺上，該平移臺可通過(guò)壓電致動(dòng)器進(jìn)行大范圍的任意步進(jìn)調節。雙棱鏡的平移可以調整兩個(gè)光頻梳的重復頻率差，從-450 Hz到600 Hz，對激光輸出性能的影響可以忽略不計(圖2(c))。在較大的行程時(shí)，雙棱鏡頂點(diǎn)上的模削效應導致輸出功率的降低。

圖2所示。(a)用光譜分析儀(分辨率設置為0.08 nm)測量對數尺度下的激光輸出光譜。(b)用微波頻譜分析儀分析快速光電二極管產(chǎn)生的光電流的歸一化功率譜密度。插圖顯示放大的兩個(gè)射頻梳的一次諧波。(c)雙棱鏡側面不同位置的重復頻率差異。

3．噪聲特性

接下來(lái)，我們評估了共腔方法獲得兩個(gè)脈沖序列與低相對時(shí)間抖動(dòng)有效性。首先，我們進(jìn)行相位噪聲特性，試圖獲得每個(gè)單獨的脈沖序列的絕對時(shí)間抖動(dòng)。我們在一個(gè)快速光電二極管(DSC30S, Discovery Semiconductors Inc.)上檢測每個(gè)脈沖序列，并選擇帶有可調諧帶通濾波器的第6個(gè)重復頻率諧波。該信號通過(guò)信號源分析儀(SSA) (E5052B, Keysight)進(jìn)行分析。得到的相位噪聲功率譜密度(PSD)和綜合時(shí)間抖動(dòng)如圖3所示。從測量中我們看到，每一個(gè)單獨的脈沖序列的絕對時(shí)間抖動(dòng)非常小，相位噪聲PSD看起來(lái)幾乎相同。為了測量?jì)蓚€(gè)脈沖序列之間的絕對時(shí)間抖動(dòng)的相關(guān)性，我們開(kāi)發(fā)了一種基于梳齒跳動(dòng)的相對時(shí)間抖動(dòng)測量技術(shù)，該技術(shù)使用了兩個(gè)單頻連續激光器[22]。這種相對時(shí)間抖動(dòng)測量技術(shù)可以揭示任意重復頻率差下自由運行的雙梳激光的不相關(guān)噪聲。得到的不相關(guān)的相對時(shí)序抖動(dòng)在圖3中用黑線(xiàn)表示。我們發(fā)現相對時(shí)間抖動(dòng)平均比絕對時(shí)間抖動(dòng)低25dB，這表明由于單腔結構，有很好的共相位噪聲抑制。集成的相對定時(shí)抖動(dòng)為2.2 fs [20 Hz, 100 kHz]。這表明，即使在較長(cháng)的數據采集時(shí)間內，也可以從自由運行的激光腔獲得亞周期相對定時(shí)抖動(dòng)。

圖3所示。(a)使用信號分析儀測量每個(gè)脈沖序列的絕對(紅色和藍色)時(shí)序噪聲。使用[22]中描述的方法測量的兩個(gè)脈沖序列之間的相對時(shí)序抖動(dòng)(黑色)。(b)時(shí)序噪聲曲線(xiàn)積分得到的時(shí)序抖動(dòng)。

我們開(kāi)發(fā)了這種激光器用于等效時(shí)間采樣應用，如泵浦探測光譜和皮秒超聲[20]。因此，我們還沒(méi)有詳細研究該光源如何適用于需要長(cháng)期相對光學(xué)相位穩定性的高分辨率雙梳光譜。在50毫秒的采集周期內，可以觀(guān)測到一些射頻梳齒結構。然而，精確的雙光梳光譜學(xué)應用仍然依賴(lài)于用一個(gè)或多個(gè)連續波激光器跟蹤光學(xué)相位波動(dòng)，例如通過(guò)自適應采樣方法，如[23]中的展示。從圖3可以觀(guān)察到，在700 Hz和1600 Hz附近有幾個(gè)噪聲峰值，這可能是由機械共振引起的，因此可以通過(guò)仔細的光學(xué)機械優(yōu)化來(lái)消除。然而，這些共振降低了兩個(gè)脈沖序列之間的相位相干性。由于較大的光帶寬和相對較低的80 MHz的重頻，混疊條件要求在500 Hz以下的重頻差范圍內使用。在這樣的低頻率下，機械噪聲比如來(lái)自上述諧振，將影響相互相位相干性。更適合自由運轉雙光梳光譜的結構包括更高的重頻和重頻差異，如[13,22]，在此機制中提出的技術(shù)探索將是未來(lái)工作的主題。在這篇文章中，我們著(zhù)重于將這種新光源應用于泵浦探測光譜的應用，在這里，激光的峰值功率可以用來(lái)直接激發(fā)非線(xiàn)性過(guò)程。80MHz的重頻可以實(shí)現12.5 ns的大延遲掃描范圍，超低的相對定時(shí)抖動(dòng)可以用于精確的時(shí)間軸校準。

激光相對強度噪聲(RIN)是任何快速采樣應用的關(guān)鍵參數之一。我們在以下高動(dòng)態(tài)范圍測量配置中分析了我們的激光器的RIN。我們使用一個(gè)光電二極管，每個(gè)光頻梳的平均梳齒功率同時(shí)設定為10mW。為了獲得RIN光譜，我們使用SSA進(jìn)行基帶測量。首先，我們用一個(gè)低噪聲跨阻抗放大器(DLPCA-200, Femto)測量低頻分量(<200 kHz)。為了測量更高頻率的分量，我們用一個(gè)偏置TEE (BT45R, SHF通信技術(shù)AG)分割信號的交流和直流部分。交流部分用低噪聲電壓放大器(DUPVA-1-70, Femto)放大。將兩個(gè)測量值拼接在一起，得到每個(gè)光頻梳的完整RIN譜，如圖4所示。我們發(fā)現每個(gè)光梳的綜合RIN值< 3.1х10-5 [1 Hz, 1 MHz]。

圖4所示各光梳的相對強度噪聲譜。根據光電二極管的規格和測量的輸入功率計算散粒噪聲極限。

4．等效時(shí)間采樣應用

為了使激光器應用于泵浦探測光譜應用，我們將它與一個(gè)光參量振蕩器(OPO)的一個(gè)輸出光束耦合。OPO能夠實(shí)現波長(cháng)的多色泵浦探測測量。此外，由于OPO是同步泵浦，兩個(gè)脈沖序列之間的相對時(shí)間保持不變。我們用ppln晶體(HC Photonics)設計了一個(gè)信號諧振在1600nm的OPO。用2 W輸出的comb1泵浦可獲得876 mW的信號光。同時(shí)，我們還產(chǎn)生了OPO信號的二次諧波，以獲得800 nm的光，測量脈沖周期為151 fs，平均功率為390 mW。從振蕩器輸出的comb2可輕松倍頻獲得526 nm的光，使該激光源成為各種波長(cháng)下理想的光譜學(xué)工具。

為了在環(huán)境發(fā)生變化時(shí)也能獲得重頻差的長(cháng)期穩定性，我們實(shí)現了一個(gè)慢反饋閉環(huán)。comb1和comb2的部分功率發(fā)送到基于BBO的光學(xué)互相關(guān)器。我們使用一個(gè)頻率計數器，通過(guò)計算互相關(guān)信號之間的時(shí)間來(lái)跟蹤重頻差的波動(dòng)，類(lèi)似于[20,21]中使用的方法。為此，我們使用了一個(gè)定制的FPGA模塊，該模塊能以100Hz或更高的采集速率下獲取comb1和comb2的重頻差，精度優(yōu)于10-6。記錄的重頻差信號在計算機上處理，通過(guò)調節施加到壓電致動(dòng)器上的電壓來(lái)對復用元件進(jìn)行校正。電壓信號以大約?frep的速率更新。

為了驗證兩組多色脈沖序列的相對長(cháng)期穩定性，我們用另一種光學(xué)互相關(guān)裝置測量重頻差，如圖5(a)所示。我們將OPO倍頻輸出(800 nm，comb1)與直接激光輸出(1052 nm，comb2)相互關(guān)聯(lián)。在超過(guò)5小時(shí)的時(shí)間窗口中，我們發(fā)現重頻差波動(dòng)標準差為70，如圖5(b)所示。

圖5所示。(a)帶兩個(gè)光學(xué)交叉相關(guān)器(XCORR)的多色等效時(shí)間采樣裝置。XCORR 1用于向激光提供慢反饋，XCORR 2用于執行環(huán)外測量。(b)使用XCORR 2的長(cháng)期重頻差穩定性。設置為300Hz。

5．結論

我們展示了一種新穎的激光腔復用方法，該方法允許在同一振蕩器中存在兩個(gè)空間分離的準共徑腔模式。我們可以實(shí)現同步的模式鎖定，每路輸出脈寬少于140 fs，平均功率超過(guò)2.4 W。我們還描述了綜合帶寬20 Hz到100 kHz范圍內的相對定時(shí)抖動(dòng)在亞周期范圍內。我們進(jìn)一步將這種強大的固態(tài)激光器與OPO耦合，以獲得泵浦探測采樣應用的多色光輸出配置。為了消除任何可能改變重復頻率差的緩慢環(huán)境漂移，我們在雙棱鏡位置上實(shí)現了一個(gè)基于緩慢交叉校正的反饋環(huán)路，使我們獲得了長(cháng)期性能良好的雙光梳。因此，我們的系統結合了這兩種方法的優(yōu)點(diǎn)：共腔雙光梳激光器的高被動(dòng)穩定性和簡(jiǎn)單性，以及對鎖定激光系統漂移的免疫性。我們的結果證明了新的激光腔多路復用方法的實(shí)用性，并顯示其在泵浦探測和等效時(shí)間采樣應用中的巨大潛力。

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（本文譯自Spatially multiplexed single-cavity dual-comb laser for equivalent time sampling applications（J. Pupeikis,1,* B. Willenberg,1,* S. L. Camenzind,1 A. Benayad,2 P. Camy,2 C. R. Phillips,1,* And U. Keller1    

1 Department of Physics, Institute for Quantum Electronics, ETH Zurich, Auguste-Piccard-Hof 1, 8093 Zurich, Switzerland 2 Centre de Recherche sur Les Ions, Les Matériaux et La Photonique (CIMAP), UMR 6252 CEA-CNRS-ENSICAEN, Université de Caen Normandie, 6 Boulevard Du Maréchal Juin, 14050, Caen Cedex 4, France）

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